[[Датотека:Рам ласерског жироскопа.svg|<center>Шема ласерског жироскопа са активним прстеном.</center>|десно|мини|200п]]
У случајуНајзначајнији ласерскогдео жироскопа са активнимласерским прстеном, изворпредставља светлости (ласер) са кружним резонатором који се налази унутар прстена. У резонантној шупљини ласера се формирају два снопа, један који се крећепростиру у смерусупротним казаљке на сату, а други супротно. Шупљина обично има облик [[Једнакостранични троугао|једнакостраничног троугла]]смеровима. Услов резонанције (максимално појачање) који треба задовољи светлостпрогресивни светлосни талас је дат изразом ''-{mL=λ}-'', где су ''-{λ}-'' - таласна дужина, ''-{L}-'' - дужина резонантне шупљине и ''-{m}-'' - цео број. Отуда ће свака промена у дужини шупљине довести до промене услова појачања, односно до промене таласне дужине на излазу. До промене дужине шупљине, долази кадапри ротираморотирању жироскопжироскопа око осе. Светлосни снопови који се простиру у различитимсупротним правцима прелазе различите путеве (нпр. огледала у теменима троугла ће се кретати у сусрет једном снопу који се креће у смеру казаљке на сату па он прелази мање растојање од снопа у односу на којисноп од којег се огледала удаљују). Фреквенција прогресивних таласа одређена је брзином ротације кружног резонатора у инерцијалном простору. За разлику од жироскопа са паивним прстеном, овде на излазу имамо уместо фазне разлике, разлику у таласним дужинама (односно у фреквенцијама) два снопа које упоређујемо <ref name="Sharp"/>. На основу фреквенцијске разлике таласа који се крећу у супротним смеровима, а која је пропорционална угаоној брзини, могу се непосредно одредити параметри ротације.
