Википедија

Детонација

Детонација (од латински детонаре, са значењем „грмети доле/напред”)[1] је врста сагоревања која укључује суперсонични егзотермни фронт који убрзава кроз медијум који на крају покреће фронт ударца који се шири директно испред њега. Детонације се шире надзвучно кроз ударне таласе са брзинама у опсегу од 1 км/сец и разликују се од дефлаграција које имају подзвучне брзине пламена у опсегу од 1 м/сец. [2]

Детонација и ударни талас 500 тона ТНТ-а током америчке операције Саилор Хат 1965. Почетни ударни талас је видљив на површини воде и изазива кондензацију.

Детонације се јављају и у конвенционалним чврстим и течним експлозивима, [3] као и у реактивним гасовима. Брзина детонације у чврстим и течним експлозивима је много већа од оне у гасовитим, што омогућава да се таласни систем посматра са већим детаљима.

Веома широк спектар горива може се појавити као гас (нпр. водоник), магле капљица или суспензије прашине. Поред диокисеоника, оксиданти могу укључивати једињења халогена, озон, водоник пероксид и оксиде азота. Гасне детонације су често повезане са мешавином горива и оксиданса у саставу нешто испод уобичајених односа запаљивости. Најчешће се дешавају у затвореним системима, али се понекад јављају у великим облацима паре. Други материјали, као што су ацетилен, озон и водоник пероксид, могу се детонирати у одсуству оксиданса (или редуктанта). У овим случајевима ослобођена енергија је резултат преуређивања молекуларних састојака материјала. [4][5]

Детонацију су 1881. открила четири француска научника Марселин Бертело и Пол Мари Ежен Вије [6] и Ернест-Франсоа Малард и Хенри Луј Ле Шателије. [7] Математичка предвиђања ширења су прво извели Давид Чапман 1899. [8] и Емиле Јоугует 1905, [9] 1906. и 1917. [10] Следећи напредак у разумевању детонације направио је Џон фон Нојман [11] и Вернер Доринг [12] почетком 1940-их и Иаков Б. Зел'довицх и Александар Соломонович Компанијец 1960-их година. [13]

Историја истраживања феномена уреди

Вероватно је по први пут термин „детонација“ у научну употребу увео Лавоазије у Трактату о елементарној хемији (франц. Traité élémentaire de chimie), објављеном у Паризу 1789. У другој половини 19. века синтетизовани су секундарни експлозиви, који се заснивају на феномену детонације. Међутим, због велике брзине детонационог таласа и деструктивног дејства експлозије, показало се да је научно проучавање детонације изузетно тешко и почело је објављивањем студија о феномену детонације гасних мешавина у цевима 1881. француски хемичари Малард и Ле Шателије и независно од њих Бертело и Вилем. [14] Године 1890. руски научник V. А. Микхелсон, на основу рада Хугониоа о ударним таласима, извео је једначине за ширење детонационог таласа и добио израз за брзину детонације. [15] Теорију су даље развили Чепмен 1899. и Жоуге 1905. године. У Цхапман-Јоугует теорији, названој хидродинамичка теорија детонације, детонациони талас се сматрао површином дисконтинуитета, а услов за одређивање брзине детонације, назван по њима (Цхапман-Јоугует тест), уведен је као постулат.

Четрдесетих година прошлог века, Иа. Б. Зел'довицх је развио теорију детонације, која узима у обзир коначно време хемијске реакције након загревања супстанце ударним таласом. У овом моделу, Цхапман–Јоугует тест добија јасно физичко значење као правило одабира брзине детонације, а сам модел је назван ЗНД модел, по Зелдовичу, Нојману и Дорингу, пошто је независно од њега вон Нојман је дошао до сличних резултата у САД и Доринг у Немачкој.

Цхапман-Јоугует и ЗНД модели су направили значајан напредак у разумевању феномена детонације, али су нужно били једнодимензионални и поједностављени. Са порастом могућности експерименталног проучавања детонације 1926. године, енглески истраживачи Кембел и Вудхед су открили ефекат спиралног напредовања фронта детонације кроз смешу гасова. [16] Овај феномен је назван „спин детонација“ и накнадно је откривен у кондензованим системима. [17]

Године 1959. Ју. Н. Денисов и Ја. К. Трошин, чланови Института за хемијску физику Академије наука СССР, открили су феномен ћелијске структуре и пулсирајућих режима ширења детонационог таласа.

Теорије уреди

Најједноставнија теорија за предвиђање понашања детонација у гасовима позната је као Цхапман-Јоугует (ЦЈ) теорија, развијена на прелазу из 20. века. Ова теорија, описана релативно једноставним скупом алгебарских једначина, моделира детонацију као ширећи ударни талас праћен егзотермним ослобађањем топлоте. Таква теорија описује хемију и процесе дифузног транспорта који се јављају нагло како шок прође.

Сложенију теорију су током Другог светског рата независно изнели Зелдович, фон Нојман и Доринг. [13][11][12] Ова теорија, сада позната као ЗНД теорија, прихвата хемијске реакције са ограниченом брзином и на тај начин описује детонацију као бесконачно танак ударни талас, праћен зоном егзотермне хемијске реакције. Са референтним оквиром стационарног шока, следећи ток је подзвучан, тако да акустична реакциона зона следи непосредно иза предње стране олова, Цхапман-Јоугует услов. [18][9]

Такође постоје неки докази да је зона реакције полуметална у неким експлозивима. [19]

Обе теорије описују једнодимензионалне и стабилне таласне фронте. Међутим, 1960-их, експерименти су открили да су детонације у гасној фази најчешће карактерисане нестабилним, тродимензионалним структурама, које се само у просечном смислу могу предвидети једнодимензионалним стабилним теоријама. Заиста, такви таласи се гасе пошто је њихова структура уништена. [20][21] Теорија Вуд-Кирквудове детонације може да исправи нека од ових ограничења. [22]

Експерименталне студије су откриле неке од услова потребних за ширење таквих фронтова. У затвореном простору, опсег састава мешавине горива и оксиданса и саморазграђујућих супстанци са инертима су нешто испод граница запаљивости, а за фронтове који се сферно шире, знатно испод њих. [23] Елегантно је приказан утицај повећања концентрације разблаживача на ширење појединачних детонационих ћелија. [24] Слично, њихова величина расте како почетни притисак пада. [25] Пошто ширине ћелија морају да буду усклађене са минималном димензијом изолације, сваки талас који је претерано инициран биће угашен.

Математичко моделирање је стално напредовало у предвиђању сложених поља струјања иза реакција које изазивају шокове. [26][27] До данас, нико није адекватно описао како се структура формира и одржава иза неограничених таласа.

Механизам детонације уреди

Детонација се може јавити у гасовима, течностима, кондензованим материјама и хетерогеним медијима. Током проласка фронта ударног таласа, супстанца се загрева. Ако је ударни талас довољно јак, тада температура иза фронта ударног таласа може премашити температуру самозапаљења супстанце и у супстанци почињу хемијске реакције сагоревања. У току хемијских реакција ослобађа се енергија која храни ударни талас. Таква интеракција гаснодинамичких и физичко-хемијских фактора доводи до формирања комплекса ударног таласа и зоне хемијских реакција које прате њега, назване детонациони талас. Механизам конверзије енергије у таласу детонације разликује се од механизма у таласу спорог сагоревања (дефлаграција), крећући се подзвучном брзином, у којој се пренос енергије на почетну смешу врши углавном топлотном проводношћу. [28]

Хидродинамичка теорија детонације уреди

Ако карактеристичне димензије система приметно прелазе дебљину детонационог таласа, онда се то може сматрати површином нормалног дисконтинуитета између почетних компоненти и продуката детонације. У овом случају, закони одржања масе, импулса и енергије са обе стране дисконтинуитета у координатном систему, где је фронт таласа стационаран, изражени су следећим односима:

  •   — масовна конзервација,
  •   — очување импулса,
  •   — уштеда енергије.

Овде је D брзина детонационог таласа, (D - у) је брзина производа у односу на детонациони талас, П је притисак, ρ  је густина, е  је специфична унутрашња енергија. Индекс 0 означава количине које се односе на оригиналну супстанцу. Елиминишући у из ових једначина у, тако да имамо:

  •  ,
  •  [29].

Прва релација изражава линеарну везу између притиска П и специфичне запремине V=1/ρ и назива се Мајкелсонова права (у страној литератури - Рејлејева права линија). Друга релација се зове детонациона адијабат или Хугониот крива (у страној литератури позната и као Ранкине-Хугониот). Ако је једначина стања материје позната, онда се унутрашња енергија може изразити у виду притиска и запремине, а Хугониотова крива се такође може представити као права у П и V координатама. [30]

Цхапман-Јоугует модел уреди

Систем од две једначине (за Мајкелсонову линију и Хугониотову криву) садржи три непознате (D, П и V), па је потребна додатна једначина за одређивање брзине детонације D, која се не може добити само из термодинамичких разматрања. Пошто је детонациони талас стабилан, звучни поремећаји у производима не могу да престигну фронт детонационог таласа, иначе ће се срушити. Дакле, брзина звука у производима детонације не може премашити брзину протока иза фронта детонационог таласа.

На равни П, V, Микелсонова права и Хугониотова крива могу да се секу у највише две тачке. Цхапман и Јоугует су предложили да је брзина детонације одређена условом контакта између Мајкелсонове линије и Хугониотове криве за потпуно реаговане производе (детонациони адијабат). У овом случају, Мајкелсонова линија је тангента на детонациони адијабат, и ове линије се секу тачно у једној тачки, која се зове Цхапман-Јоугует тачка (ЦЈ). Овај услов одговара минималном нагибу Мајкелсонове праве и физички значи да се детонациони талас шири минималном могућом брзином, а брзина струјања иза фронта детонационог таласа је тачно једнака брзини звука у продуктима детонације. [31].

Модел Зелдовича, Нојмана и Доринга (ЗНД) уреди

Цхапман-Јоугует модел омогућава да се ширење детонационог таласа опише као хидродинамички дисконтинуитет, али не даје одговоре на питања у вези са структуром зоне хемијске реакције. Ова питања су постала посебно актуелна касних 1930-их због брзог развоја војне опреме, муниције и експлозива. Независно један од другог, Иа. Б. Зел'довицх у СССР-у, Џон фон Нојман у САД и Вернер Доринг у Немачкој створили су модел који је касније назван ЗНД модел по њиховим именима. Слични резултати добијени су у докторској тези А. А. Гриба, завршеној 1940. године у Томску. [32].

У овом моделу се претпоставља да се током ширења детонације супстанца прво загрева када прође фронт ударног таласа, а хемијске реакције почињу у материји након неког времена једнаког кашњењу самопаљења. Током хемијских реакција ослобађа се топлота, што доводи до додатног ширења производа и повећања брзине њиховог кретања. Дакле, зона хемијских реакција делује као нека врста клипа који гура водећи ударни талас и обезбеђује његову стабилност. [33]

На П, V дијаграму овај модел је условно приказан као процес, чија ће прва фаза бити скок дуж Хугониот адијабате за почетну супстанцу до тачке са максималним притиском, након чега следи постепено спуштање дуж Мајкелсонове праве линије, све док не додирне Хугониот адијабат за реаговану супстанцу, односно до Чепман-Жугеових. [34] У овој теорији, правило одабира брзине детонације и Цхапман-Јоугует хипотеза добијају своје физичко оправдање. Сва стања изнад Цхапман-Јоугует тачке испостављају се нестабилним, јер у њима брзина звука у производима прелази брзину протока иза фронта детонационог таласа. Немогуће је доћи у стања испод Цхапман-Јоугует тачке, пошто је скок притиска на фронту ударног таласа увек већи од коначне разлике притиска између продуката детонације и почетне супстанце. [35]

Међутим, такви режими се могу уочити у експерименту са вештачким убрзањем детонационог таласа, а називају се, респективно, надкомпримована или поткомпримована детонација. [36]

Детаљи реакције уреди

Ударни талас карактерише нагли пораст притиска и густине, као и смањење брзине гаса. У референтном оквиру детонације, брзина гаса, која је била надзвучна у свежим гасовима, постаје подзвучна одмах након удара, и поново расте у реакционој зони. У случају идеалне детонације, такође познате као Цхапман-Јоугует, брзина постаје тачно једнака брзини звука на излазу из реакционе зоне.

Брзина простирања уреди

Брзина фронта пламена је стога много већа у случају детонације него током дефлаграције:  фронт пламена је предњи део таласа, напредује брже од звука у медијуму, док је у случају дефлаграције брзина је ограничена проводљивошћу и дифузијом топлоте. Детонација се обично шири брзином од неколико километара у секунди, у поређењу са брзином дефлаграције реда величине једног метра у секунди и брзином звука у ваздуху на собној температури реда 300 метара у секунди. Врх притиска у детонацији је око 30 до 60 пута већи од почетног притиска. Бројчане вредности брзине и притиска су још важније у случају детонације у кондензованом експлозиву.

Класификација уреди

У зависности од брзине коју појава претпоставља низводно од фронта пламена, могу бити три случаја:

  • јака детонација са подзвучном брзином низводно;
  • слаба детонација са надзвучном брзином низводно (ситуација која се никада не дешава);
  • низводно Цхапман-Јоугует детонација са звучном брзином.

Апликације уреди

Када се користи у експлозивним направама, главни узрок оштећења од детонације је фронт суперсоничне експлозије (снажан ударни талас) у околини. Ово је значајна разлика од дефлаграција где је егзотермни талас подзвучан и максимални притисци за неметалне честице прашине су приближно 7 - 10 пута већи од атмосферског притиска. [37] Према томе, детонација је карактеристика за деструктивне сврхе, док је дефлаграција фаворизована за убрзање пројектила ватреног оружја. Међутим, детонациони таласи се такође могу користити у мање деструктивне сврхе, укључујући наношење премаза на површину [38] или чишћење опреме (нпр. уклањање шљаке [39]) па чак и експлозивно заваривање метала који се иначе не би спојили. Импулсни детонациони мотори користе детонациони талас за ваздушни погон. [40] Први лет авиона покретаног мотором за пулсну детонацију обављен је у ваздушној и свемирској луци Мохаве 31. јануара 2008. [41]

У моторима и ватреном оружју уреди

Мотор са унутрашњим сагоревањем своју енергију црпи из веома брзог сагоревања гасовите смеше, али не и из детонација које се јављају само када је мотор дерегулисан или прецизно подешен да прихвати одређени број детонација (такмичење) по броју ротација. Претерано поновљене детонације деградирају механичке компоненте мотора који се пале на свећице.

Генерално, прелазак на детонирајући режим се дешава на крају сагоревања када се паљење контролише прерано, лоше хлађење, део свежег пуњења заробљен у углу лоше проучене коморе и/или је гориво лошег квалитета. У најбољем случају ово резултира карактеристичном буком звецкања, али мотор се такође може покварити ако се ништа не предузме да се тај феномен заустави. Мотори са унутрашњим сагоревањем на бензин већ дуго користе горива обогаћена веома токсичним и загађујућим адитивом против детонације (тетраетил олово).

Ненамерна детонација када је пожељна дефлаграција је проблем у неким уређајима. У моторима са унутрашњим сагоревањем то јест у Отто циклусу, или бензинским моторима, то се зове куцање мотора или пингање, и узрокује губитак снаге, претерано загревање и јак механички удар који може довести до евентуалног квара мотора. [42]

У ватреном оружју може изазвати катастрофалан и потенцијално смртоносни неуспех.

Посебни случајеви, употреба, управљање ризиком уреди

Осим деструктивне моћи експлозива (цивилних или војних), детонација је у питању у многим безбедносним контекстима, посебно када се догоди у контексту природних ризика (нпр. експлозивне вулканске ерупције, попут оне која је прогутала Помпеје под пепелом) и индустријске несреће (нпр. експлозија фабрике АЗФ у Тулузу у Француској).

Види још уреди

Референце уреди

  1. ^ Оxфорд Ливинг Дицтионариес. „детонате”. Бритисх & Wорлд Енглисх. Оxфорд Университy Пресс. Архивирано из оригинала 22. 2. 2019. г. Приступљено 21. 2. 2019. 
  2. ^ Хандбоок оф Фире Протецтион Енгинееринг (5 изд.). Социетy оф Фире Протецтион Енгинеерс. 2016. стр. 390. 
  3. ^ Фицкетт, Wилдон; Давис, Wиллиам C. (1979). Детонатион. Университy оф Цалифорниа Пресс. ИСБН 978-0-486-41456-0. 
  4. ^ Стулл, Даниел Рицхард (1977). Фундаменталс оф фире анд еxплосион. Монограпх Сериес. 10. Америцан Институте оф Цхемицал Енгинеерс. стр. 73. ИСБН 978-0-816903-91-7. 
  5. ^ Урбен, Петер; Бретхерицк, Леслие (2006). Бретхерицк'с Хандбоок оф Реацтиве Цхемицал Хазардс (7тх изд.). Лондон: Буттерwортхс. ИСБН 978-0-123725-63-9. 
  6. ^ Бертхелот, Марцеллин; анд Виеилле, Паул Марие Еугèне; « Сур ла витессе де пропагатион дес пхéномèнес еxплосифс данс лес газ » ["Он тхе велоцитy оф пропагатион оф еxплосиве процессес ин гасес"], Цомптес рендус хебдомадаирес дес сéанцес де л'Ацадéмие дес сциенцес, вол. 93, пп. 18-22, 1881
  7. ^ Маллард, Ернест-Франçоис; анд Ле Цхателиер, Хенрy Лоуис; « Сур лес витессес де пропагатион де л’инфламматион данс лес мéлангес газеуx еxплосифс » ["Он тхе пропагатион велоцитy оф бурнинг ин гасеоус еxплосиве миxтурес"], Цомптес рендус хебдомадаирес дес сéанцес де л'Ацадéмие дес сциенцес, вол. 93, пп. 145-148, 1881
  8. ^ Цхапман, Давид Леонард (1899). "VI. Он тхе рате оф еxплосион ин гасес", Тхе Лондон, Единбургх, анд Дублин Пхилосопхицал Магазине анд Јоурнал оф Сциенце, 47(284), 90-104.
  9. ^ а б Јоугует, Јацqуес Цхарлес Éмиле (1905). „Сур ла пропагатион дес рéацтионс цхимиqуес данс лес газ” ["Он тхе пропагатион оф цхемицал реацтионс ин гасес"] (ПДФ). Јоурнал де матхéматиqуес пурес ет апплиqуéес. 6. 1: 347—425. Архивирано из оригинала (ПДФ) 2013-10-19. г. Приступљено 2013-10-19.  Цонтинуед ин Јоугует, Јацqуес Цхарлес Éмиле (1906). „Сур ла пропагатион дес рéацтионс цхимиqуес данс лес газ” ["Он тхе пропагатион оф цхемицал реацтионс ин гасес"] (ПДФ). Јоурнал де матхéматиqуес пурес ет апплиqуéес. 6. 2: 5—85. Архивирано из оригинала (ПДФ) 2015-10-16. г. 
  10. ^ Јоугует, Јацqуес Цхарлес Éмиле (1917). L'Œувре сциентифиqуе де Пиерре Духем, Доин.
  11. ^ а б вон Неуманн, Јохн (1942). Прогресс репорт он "Тхеорy оф Детонатион Wавес" (Извештај). ОСРД Репорт Но. 549. Асценсион нумбер АДБ967734. Архивирано из оригинала 2011-07-17. г. Приступљено 2017-12-22. 
  12. ^ а б Дöринг, Wернер (1943). „"Üбер ден Детонатионсворганг ин Гасен"” ["Он тхе детонатион процесс ин гасес"]. Аннален дер Пхyсик. 43 (6–7): 421—436. Бибцоде:1943АнП...435..421Д. дои:10.1002/андп.19434350605. 
  13. ^ а б Зел'довицх, Yаков Б.; Компанеетс, Александр Соломоновицх (1960). Тхеорy оф Детонатион. Неw Yорк: Ацадемиц Пресс. АСИН Б000WБ4XГЕ. ОЦЛЦ 974679. 
  14. ^ Щёлкин, Трошин, Газодинамика горения 1963, стр. 13.
  15. ^ Хитрин, Физика горения и взрыва 1957, стр. 262.
  16. ^ Щёлкин, Трошин, Газодинамика горения 1963, стр. 44.
  17. ^ Дрёмин и др., Детонационные волны в конденсированных средах 1970, стр. 69.
  18. ^ Цхапман, Давид Леонард (јануар 1899). „Он тхе рате оф еxплосион ин гасес”. Пхилосопхицал Магазине. Сериес 5. Лондон. 47 (284): 90—104. ИССН 1941-5982. ЛЦЦН сн86025845. дои:10.1080/14786449908621243. 
  19. ^ Реед, Еван Ј.; Риад Манаа, M.; Фриед, Лауренце Е.; Глаесеманн, Курт Р.; Јоаннопоулос, Ј. D. (2007). „А трансиент семиметаллиц лаyер ин детонатинг нитрометхане”. Натуре Пхyсицс. 4 (1): 72—76. Бибцоде:2008НатПх...4...72Р. дои:10.1038/нпхyс806. 
  20. ^ Едwардс, D. Х.; Тхомас, Г. О.; Неттлетон, M. А. (1979). „Тхе Диффрацтион оф а Планар Детонатион Wаве ат ан Абрупт Ареа Цханге”. Јоурнал оф Флуид Мецханицс. 95 (1): 79—96. Бибцоде:1979ЈФМ....95...79Е. С2ЦИД 123018814. дои:10.1017/С002211207900135X. 
  21. ^ Едwардс, D. Х.; Тхомас, Г. О.; Неттлетон, M. А. (1981). А. К. Оппенхеим; Н. Мансон; Р. I. Солоукхин; Ј. Р. Боwен, ур. „Диффрацтион оф а Планар Детонатион ин Вариоус Фуел-Оxyген Миxтурес ат ан Ареа Цханге”. Прогресс ин Астронаутицс & Аеронаутицс. 75: 341—357. ИСБН 978-0-915928-46-0. дои:10.2514/5.9781600865497.0341.0357. 
  22. ^ Глаесеманн, Курт Р.; Фриед, Лауренце Е. (2007). „Импровед Wоод–Киркwоод детонатион цхемицал кинетицс”. Тхеоретицал Цхемистрy Аццоунтс. 120 (1–3): 37—43. С2ЦИД 95326309. дои:10.1007/с00214-007-0303-9. 
  23. ^ Неттлетон, M. А. (1980). „Детонатион анд фламмабилитy лимитс оф гасес ин цонфинед анд унцонфинед ситуатионс”. Фире Превентион Сциенце анд Тецхнологy (23): 29. ИССН 0305-7844. 
  24. ^ Мундаy, Г.; Уббелохде, А. Р.; Wоод, I. Ф. (1968). „Флуцтуатинг Детонатион ин Гасес”. Процеедингс оф тхе Роyал Социетy А. 306 (1485): 171—178. Бибцоде:1968РСПСА.306..171М. С2ЦИД 93720416. дои:10.1098/рспа.1968.0143. 
  25. ^ Бартхел, Х. О. (1974). „Предицтед Спацингс ин Хyдроген-Оxyген-Аргон Детонатионс”. Пхyсицс оф Флуидс. 17 (8): 1547—1553. Бибцоде:1974ПхФл...17.1547Б. дои:10.1063/1.1694932. 
  26. ^ Оран; Борис (1987). Нумерицал Симулатион оф Реацтиве Флоwс. Елсевиер Публисхерс. 
  27. ^ Схарпе, Г. Ј.; Qуирк, Ј. Ј. (2008). „Нонлинеар целлулар дyнамицс оф тхе идеализед детонатион модел: Регулар целлс” (ПДФ). Цомбустион Тхеорy анд Моделлинг. 12 (1): 1—21. Бибцоде:2008ЦТМ....12....1С. С2ЦИД 73601951. дои:10.1080/13647830701335749. 
  28. ^ Ландау, Лифшиц. Т. 6. Гидродинамика 2001, стр. 668, § 129. Детонация.
  29. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 10.
  30. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 11.
  31. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 71.
  32. ^ Баудун Г. (2009). „Ла дéтонатион: цхронологие дес травауx де модéлисатион данс лес еxплосифс цонденсéс” (ПДФ). Сиxиèмес јоурнéес сциентифиqуес Паул Виеилле, ЕНСТА, Парис 7-8 оцтобре 2009. стр. 27. Архивирано из оригинала (ПДФ) 2016-03-06. г. Приступљено 2015-04-22. 
  33. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 64.
  34. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 69.
  35. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 75.
  36. ^ Зельдович, Компанеец, Теория детонации 1955, стр. 74.
  37. ^ Хандбоок оф Фире Протецтион Енгинееринг (5 изд.). Социетy оф Фире Протецтион Енгинеерс. 2016. Табле 70.1 Еxплосивитy Дата фор репресентативе поwдерс анд дустс, паге 2770. 
  38. ^ Николаев, Yу. А.; Васил'ев, А. А.; Ул'yанитскии, Б. Yу. (2003). „Гас Детонатион анд итс Апплицатион ин Енгинееринг анд Тецхнологиес (Ревиеw)”. Цомбустион, Еxплосион, анд Схоцк Wавес. 39 (4): 382—410. С2ЦИД 93125699. дои:10.1023/А:1024726619703. 
  39. ^ Хуqуе, З.; Али, M. Р.; Коммалапати, Р. (2009). „Апплицатион оф пулсе детонатион тецхнологy фор боилер слаг ремовал”. Фуел Процессинг Тецхнологy. 90 (4): 558—569. дои:10.1016/ј.фупроц.2009.01.004. 
  40. ^ Каиласанатх, К. (2000). „Ревиеw оф Пропулсион Апплицатионс оф Детонатион Wавес”. АИАА Јоурнал. 39 (9): 1698—1708. Бибцоде:2000АИААЈ..38.1698К. дои:10.2514/2.1156. 
  41. ^ Норрис, Г. (2008). „Пулсе Поwер: Пулсе Детонатион Енгине-поwеред Флигхт Демонстратион Маркс Милестоне ин Мојаве”. Авиатион Wеек & Спаце Тецхнологy. 168 (7): 60. 
  42. ^ Симон, Андре. „Дон'т Wасте Yоур Тиме Листенинг фор Кноцк...”. Хигх Перформанце Ацадемy. 

Литература уреди

  • Р.А. Стрехлоw (1984). Цомбустион Фундаменталс. МцГраw-Хилл. ИСБН 978-0-07-062221-0. 
  • Труșцă Теодор. – Пиротехние șи еxплозиви. Едитура Техницă, Буцуреșти, 1984.
  • V. Н. Цонстантинесцу, Șт. Гăлетуșе - Мецаница флуиделор șи елементе де аеродинамицă, Едитура Дидацтицă șи Педагогицă, Буцуреșти, 1983
  • „МДН”, 2007, паг. 293 (Флорин Марцу)
  • D. L. Цхапман: Пхил. Маг. (Лонд. Единб. Дубл.) 47, 90 (1899)
  • Е. Јоугует: Ј. Матх. Пуре Аппл. 60, 347 (1905); 61, 1 (1906)
  • Ј. Таyлор: Детонатион ин Цонденсед Еxплосивес. Цларендон Пресс, Оxфорд 1952.
  • Ј. Неуманн, Р.D. Рицхтмеyер: Ј. Аппл. Пхyс. 21, 232 (1950)
  • C. Е. Андерсон, Ј. С. Wилбецк, Ј. C. Хокансон, Ј. Р. Асаy, D. Е. Градy, Р. А. Грахам, M. Е. Кипп, ин: Y. M. Гупта: Схоцк Wавес ин Цонденсед Маттер - 1985. Пленум Пресс, Неw Yорк 1986.
  • Ј. M. Wалсх, Р. Х. Цхристиан: Пхyс. Рев. 97, 1544–56 (1955)

Спољашње везе уреди

 
Потражите Детонација у Викиречнику, слободном речнику.
 
Детонација на Викимедијиној остави.
Преузето из „https://sr.wikipedia.org/w/index.php?title=Detonacija&oldid=27431440”